» » Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава
14.01.2016

Анализ термодинамики и кинетики процесса затвердевания позволяет объяснить формирование неоднородного структурнофазового состояния литого сплава, ликвацию отклонением от равновесного состояния. Возрастание скорости охлаждения, степени переохлаждения приводит сначала к увеличению степени неоднородности при значениях, соответствующих обычным методам литья, а затем сопровождается ее снижением при более высоких скоростях охлаждения.
Предельным случаем отклонения от термодинамически равновесного состояния металлов и сплавов является некристаллическое аморфное (стеклообразное) состояние, которое характеризуется отсутствием дальнего порядка в расположении атомов, т. е. отсутствием трансляционной симметрии, являющейся неотъемлемым свойством кристаллических решеток.
Для металлов и сплавов в аморфном состоянии имеет место только ближний порядок в расположении атомов. Ближний порядок, который существует также в жидкостях (расплавах), определяется расположением ближайших соседей в пределах нескольких межатомных расстояний и может характеризовать как топологическое (пространственное) упорядочение атомов независимо от их сорта, так и композиционное (химическое) упорядочение атомов разного сорта.
Переход из жидкой фазы L в твердую стеклообразную G фазу характеризуется особенностями, которые не наблюдаются при обычной кристаллизации расплава, являющейся фазовым переходом первого рода. Термодинамические функции состояния (внутренняя энергия, энтальпия, энтропия, удельный объем) изменяются с уменьшением температуры непрерывно и вблизи температуры стеклования почти линейно.
Изломы на температурных зависимостях этих термодинамических функций при температуре стеклования связаны с экспериментально установленным скачкообразным изменением их первых производных (соответственно вторых производных свободной энергии):
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

При этом их вторые производные: теплопроводность, диэлектрические потери — характеризуются наличием максимума, что позволяет отнести стеклообразован не при затвердевании расплава к фазовым переходам второго рода, которым свойственны гладкий характер изменения функции свободной энергии от параметров состояния, изломы на ее первых производных и скачки на вторых.
Фазовые превращения второго рода в общем случае связывают с изменением симметрии, и, поскольку вблизи точки перехода фазы мало различаются, возможно образование достаточно больших флуктуаций одной из фаз в другой фазе.
Особенностью классической теории устойчивости в равновесной термодинамике является существование принципа экстремума термодинамических потенциалов. В состоянии равновесия энтропия изолированной системы достигает максимума, а свободная энергия Гиббса — соответственно минимума.
В результате протекания самопроизвольных необратимых процессов перехода изолированной системы в равновесное состояние (согласно второму началу термодинамики) энтропия системы возрастает и в соответствии со статистическим определением энтропии происходит увеличение беспорядка. Необратимые процессы порождают энтропию, скорость возрастания (производство) которой в неравновесной термодинамике в более общей форме служит критерием вариантов эволюции систем, сильно удаленных от равновесия.
Флуктуации температуры, объема, числа молей в отдельных частях изолированной системы могут приводить только к уменьшенню энтропии, так что последующие необратимые процессы, производящие энтропию, вновь приводят систему к равновесию.
В современной термодинамике неравновесных систем основой является понятие локального равновесия с использованием подхода, в котором наряду с термодинамическими состояниями в формализм входят необратимые процессы. При этом термодинамические интенсивные переменные, такие, как температура, концентрация, давление, локально остаются вполне определенными, а экстенсивные переменные, такие, как энтропия, внутренняя энергия, заменяют их плотностями.
Построение современного формализма термодинамики основывается на разложении изменения энтропии системы на два слагаемых:
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

где diS — изменение энтропии, произведенное необратимыми процессами внутри системы; deS — изменение энтропии, обусловленное обменом энергией для закрытых систем или энергией и веществом — для открытых систем.
В общем случае изменение diS связано с некоторым термодинамическим потоком (флюенсом) dх (например, теплоты или вещества dN), вызванным действием термодинамической силы F (соответственно градиентом температуры или химпотенциала).
Согласно второму началу термодинамики diS > 0, или, положив
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

Величину Р = diS/dt называют производством энтропии. Производство энтропии в необратимых процессах обусловлено диссипацией энергии, т.е. переходом энергии упорядоченного движения в энергию неупорядоченного движения — теплоту.
Таким образом, для необратимых потоков во всех случаях изолированных, закрытых и открытых систем получаем
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

где Fk и dXk/dt = Jk — термодинамические силы и потоки соответственно.
Изменение энтропии deS, обусловленное обменом энергией для закрытых систем, энергией и веществом — для открытых систем, может быть положительным и отрицательным.
В общем виде условие равновесия изолированной системы, для которой deS = 0, определяется равным нулю производством энтропии Р = diS/dt (т.е. все силы и потоки обращаются в нуль) либо максимумом энтропии.
Для фазовых переходов закрытой системы из твердого состояния в жидкое в точке плавления изменение энтропии обусловлено теплообменом с окружающей средой deS = dQ/Tu, следовательно, поглощение скрытой теплоты плавления ΔmQ, равной (в условиях постоянного давления) энтальпии плавления ΔmH, приводит к возрастанию энтропии системы (ΔmS = ΔmН/Т) и переходу в жидкое состояние.
Для линейной неравновесной термодинамики справедливы линейные соотношения Онзагера между термодинамическими силами и потоками Jk = Σj LkjFj, где Lkj являются константами и называются феноменологическими коэффициентами.
В связи с этим производство энтропии принимает квадратичную форму
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

где Lkj — положительно определенная матрица, для которой Lkj = Ljk.
Система может находиться вдали от равновесия при фиксированных ненулевых значениях некоторых сил Fk (k = 1, 2,..., s), оставляя остальные силы Fk (k = s + 1,..., n) свободными. В этом случае система стремится к стационарному состоянию, в котором потоки, соответствующие действующим силам, достигают постоянных значений (Jk = const, где k = 1, 2,..., s), тогда как свободные силы приводят соответствующие нм потоки к нулевому значению (Jk = 0, где k = s + 1,..., n).
Принцип минимума производства энтропии линейной неравновесной термодинамики утверждает, что при заданных граничных условиях система переходит в состояние, отвечающее минимуму производства энтропии:
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

Таким образом, принцип минимума производства энтропии выражает свойство «инерции» неравновесных систем, которые при заданных граничных условиях, не позволяющих системе достичь термодинамического равновесия (т.е. нулевого производства энтропии), переходят в стационарное неравновесное состояние с наименьшей диссипацией.
Термодинамическое поведение систем, далеких от равновесия, определяется граничными условиями, а также кинетикой протекающих в них процессов (видом динамических уравнений, соответствующих этим процессам).
В общем случае, рассматривая изменение энтропии при возмущении (флуктуации) изолированной термодинамической системы, принимают
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

Поскольку Seq — максимальное значение энтропии в состоянии равновесия, то δS = 0 и, следовательно, устойчивость определяется знаком члена второго порядка δ2S.
Основные условия устойчивости в классической термодинамике сводятся к тепловой, механической и концентрационной устойчивости (соответственно при теплоемкости сv≥0, сжимаемости kT≥0 и т.п.). При выполнении этих условий функция δ2S является отрицательно определенной, а для производной функции δ2S по времени можно получить из выражения (1) с учетом, что dSeq/dt = 0 и δS = 0, неравенство 1/2 ∂/∂t δ2S = ΣpFpJp = P ≥ 0.
Таким образом, в данном случае δ2S — функция Ляпунова, существование которой обеспечивает затухание флуктуаций.
Для систем, далеких от состояния равновесия, производная δ2S по времени оказывается связанной не с полным производством энтропии, как в рассмотренном случае, а с производством энтропии, вызванным возмущением, в соответствии с выражением
Основные положения теории аморфизации при быстрой закалке расплава

где δFp, δJ — отклонения от значений термодинамических сил и потоков Fp, Jp в стационарном неравновесном состоянии, устойчивость которого к возмущениям проверяется.
Величину в правой части выражения называют избытком производства энтропии. Важным обстоятельством является то, что она может принимать не только положительные, но и отрицательные значения.
Если при всех t≥t0 (t0 — начало возмущения) выполняется неравенство ΣpδFpδJp ≥ 0, то δ2S — функция Ляпунова и анализируемое стационарное неравновесное состояние устойчиво.
В области, далекой от равновесия, характер кинетики необратимых процессов может быть таким, что избыток производства энтропии принимает отрицательное значение (ΣpδFpδJp ≤ 0). Это означает, что рассматриваемое состояние может стать неустойчивым и нарастающие флуктуации могут перевести систему в новое устойчивое неравновесное состояние, отвечающее формированию новой пространственно-временной структуры. Такие структуры в неравновесной термодинамике называют диссипативными, а переход к ним называется неравновесным фазовым переходом.
Кинетика протекающих в системе неравновесных процессов, описываемая динамическими уравнениями, определяет роль флуктуации и характер перехода системы в новое состояние.
Возможность самоорганизации в сильно неравновесной термодинамической системе с образованием устойчивой диссипативной структуры при превышении некоторых пороговых (критических) значений движущих сил и потоков рассматривается при этом как результат когерентных состояний в системе, для которых нарушается применимость принципа минимума производства энтропии и возрастания энтропии.
Таким образом, неравновесные состояния могут быть высокоупорядоченными. Изучение общих принципов функционирования систем, в которых из хаотичных состояний самопроизвольно возникают высокоупорядоченные пространственные, временные и пространственно-временные структуры (автоколебания, автоволны) или протекают автокаталитические процессы, — предмет новой науки синергетики. Динамика процесса (описываемая динамическими уравнениями) порождает новые высокоорганизованные состояния, направляет к ним эволюцию системы.
Таким образом, нелинейная динамика (а не статистическая физика) служит математическим аппаратом синергетики при описании самоорганизации как макропроцесса.
В современном материаловедении все большее значение приобретают сильно неравновесные состояния, для которых характерны уникальные структура и свойства материалов, неравновесные процессы и свойственные им неравновесные фазовые переходы. В значительной мере это относится к быстрозакаленным сплавам с аморфной, ультрадисперсной (квазикристаллической, нанокристаллической) структурой.
Современные технологии обработки поверхности лазерным и другими видами КПЭ, электронно-лучевой сварки сопровождаются процессами автоколебаний и представляют собой примеры самоорганизации в поведении сильно неравновесных систем.
Повышение степени неравновесности при закалке расплава позволяет рассматривать быстрозакаленные (аморфные и ультрадисперсные) сплавы как системы, склонные к самоорганизации с формированием многоуровневых фрактальных структур от макро-до атомного уровня.
Самоорганизация представляет собой процесс перехода сильно неравновесной системы в более устойчивое состояние при отрицательном значении избытка производства энтропии за счет когерентности подсистем различных уровнен.
Переходы в состояние, определяемое минимумом свободной энергии, отвечают процессам организации систем, находящихся вблизи равновесия.
Мультифрактальный формализм является основой описания физико-химических процессов самоорганизации различной природы в металловедении неравновесных (аморфных, ультрадисперсных) сплавов, он соответствует многоуровневому характеру формирования структуры и позволяет ввести новые параметры структурной однородности и периодичности.
Понятие о фракталах как структурах, состоящих из частей, которые определенным образом подобны целому, дает чрезвычайно компактный способ описания объектов и процессов.
Масштабно-инвариантные фракталы могут использоваться при описании сложных структур с сильно выраженным рельефом (сильно разупорядоченной морфологией) подобно тому, как при описании достаточно простых структур применяются прямые линии, плоскости и другие геометрически гладкие объекты. Морфология объекта при этом остается подобной при увеличении в широком интервале.
Важной особенностью фрактальных структур материалов является то, что их формирование происходит при воздействии высокого притока энергии, т. е. в сильно неравновесных материалах.
Описание сильно разупорядоченных микроструктур ка основе традиционных подходов с использованием плотности микроструктурных элементов затруднительно, поскольку при этом должен быть выявлен уровень структуры, определяющий упрочнение.
В качестве примера фрактального объекта можно привести структуры (кластеры), образующиеся в определенных условиях при ассоциации твердых аэрозолей в газе. Фрактальная размерность кластера является характеристикой заполняемого им пространства, но не описывает его форму.
Систему пустот в пористом материале можно рассматривать как кластер и, используя методы малоуглового рассеяния рентгеновских лучей и нейтронного излучения, определять его фрактальную геометрию с пространственными масштабами от 0,5 нм до 1 мкм.
Методом рентгеноструктурного анализа установлена идентичность аморфных фаз в сплавах систем Fе—Si—Аl и Ni—Nb—Аl. образующихся в сильно неравновесных условиях при быстрой закалке расплава, ионном облучении и измельчении порошков в высокоэнергетическом аттриторе. Таким образом, аморфные фазы, являющиеся предельно неравновесным состоянием, инвариантны относительно способа (технологии) получения.
В связи с тем что при высокоскоростном охлаждении расплава структурообразование происходит в сильно неравновесных условиях, с точки зрения синергетики структуры должны иметь кластерную природу и быть фрактальными.
Существует несколько структурных моделей аморфного состоянии.
Кристаллическая модель основывается на предположении о том, что экспериментально наблюдаемый первый максимум на рентгенограммах многих аморфных сплавов расположен вблизи брегговского максимума кристаллической фазы с размером кристаллитов около пяти атомных диаметров. Хаотическая ориентация этих кристаллитов определяет отсутствие дальнего порядка и большое количество дефектов, искажений. Моделирование с использованием ГЦК- или ГПУ-решеток с учетом дефектов упаковки и внутренних деформаций не полностью отражает экспериментально наблюдаемую дифракционную картину. Кроме того, модель не позволяет объяснить различие плотности сплавов в аморфном и кристаллическом состояниях.
Модель плотной неупорядоченной упаковки твердых сфер, предложенная Берналом для жидкостей, основывается на том предположении, что жидкость представляет собой нерегулярную совокупность атомов, в которой отсутствуют пустоты, достаточно большие для того, чтобы в них можно было поместить дополнительные атомы.
В геометрической модели Бернала рассматривается пять типов полиэдров (тетраэдр, октаэдр, тригональная призма с тремя полуоктаэдрами, призма Архимеда с двумя полуоктаэдрами, тетрагональный додекаэдр) с равными длинами ребер, в вершинах которых расположены атомы в виде твердых шаров, а внутри имеются полиэдрические поры.
Соединение полиэдров указанных пяти типов произвольным образом при преимущественном большинстве малых полиэдров (тетраэдров и октаэдров) в примерном соотношении 86,2; 5,9; 3,8; 0,5; 3,7 позволяет заполнить пространство. Такая модель обеспечивает плотность упаковки 0,63 для жестких сфер и 0,70 для мягких, когда возможны отклонения по длине ребер примерно на 15 %.
Модель Бернала обеспечивает возможность представить структуру распространенного типа аморфных сплавов металл—металлоид как структуру из полиэдров, наиболее крупные поры внутри которых заполнены атомами металлоида. Такой подход позволяет объяснить наибольшую устойчивость аморфного состояния при концентрации металлоида примерно 20 %. Однако даже в наибольших порах диаметр атома металлоида должен быть ≤0,48 диаметра атома металла, что выполняется только в случаях углерода и бора, но нарушается для атомов фосфора, кремния, сурьмы.
Кластерная модель аморфного состояния объединяет некоторые черты рассмотренных выше моделей. В основе ее лежит предположение о том, что небольшое число атомов, упорядоченных определенным образом, может иметь более низкую энергию. Кластеры представляют собой группировки атомов с определенной упорядоченностью расположения атомов и с более сильными внутренними связями по сравнению с внешними. Повышению стабильности аморфных сплавов способствует наличие атомов неметаллов (В, Р, Si), которые образуют ковалентные связи с атомами металла и как бы замораживают локальное расположение атомов. При этом отсутствует физическая поверхность раздела, а переход от одной группировки атомов к другой происходит непрерывно через более разупорядоченные области.
Экспериментальные и теоретические исследования стабильности малых локальных конфигураций атомов позволили установить, что при числе атомов ≤50 минимум энергии достигается только при полиэдрической координации атомов, но не для ГЦК- и ГПУ-решеток. Для кластеров из 13 и 55 атомов стабильной является структура с икосаэдрической координацией.
Методами нейтронной дифракции, малоуглового рассеяния, мессбауэровской спектроскопии показано, что аморфное атомное упорядочение простирается, возможно, на расстояния большие, чем несколько межатомных расстояний.
Для более полного отражения структуры аморфных металлических сплавов введены представления о структурных дефектах, и качестве которых рассматриваются кластеры с экстремальными значениями параметров искажения межатомных расстояний и местной симметрии. Протяженность этих дефектов составляет 10—20 атомов. Различают дефекты-кластеры, в которых преобладают напряжения сдвига, и дефекты, в которых доминируют гидростатические напряжения, обусловливающие флуктуации плотности. Отличия от среднего значения плотности могут составлять 10 %. Изменение плотности при отжиге аморфного сплава и структурной релаксации составляет только 0—4 % вследствие рекомбинации кластеров с повышенной и пониженной плотностью.
Возможность получения сплава в аморфном состоянии соответствует минимальным значениям разности свободных энергий твердого и переохлажденного жидкого состояний ΔGL→S при температуре, близкой к температуре стеклования Тg.
В ряде систем с расслоением в жидкой фазе и положительными отклонениями от идеальности удается сравнительно легко получить аморфные фазы.
Флуктуационный механизм аморфизации (стеклования) позволяет объяснить образование аморфного состояния наличием в расплаве флуктуаций энергии, плотности и концентрации, размеры которых не превышают размеров критических зародышей кристаллизации. Флуктуации энергии, концентрации затрудняют конкурирующий процесс зарождения и роста кристаллической фазы. Кроме того, гомогенное образование зародышей кристаллической фазы связано с формированием межфазной границы раздела с поверхностной энергией σ, что тормозит процесс кристаллизации.
Среднее значение флуктуаций концентрации возрастает с уменьшением значения химического коэффициента устойчивости (∂2G/∂x2)T.p. Наличие сильной тенденции к образованию ассоциатов в расплаве при значительных отрицательных отклонениях от идеальности может не приводить к стабилизации расплава, способствующей повышению склонности к аморфизацин, а, наоборот, действовать в противоположном направлении. Если типы связей в молекулах образовавшегося ассоциата и исходного расплава резко различаются (например, ионные ассоциаты и исходный расплав с металлическим типом связи), то возможно отталкивающее взаимодействие, которое может приводить к расслаиванию раствора. Это, в частности, наблюдается в случае систем Gа—Те и Аg—Те. Критическая точка расслаивания в жидкой фазе в системе Ag—Те наблюдается при 0,25 % Те и 1100 °С.
При описании термодинамических свойств и структуры аморфизующихся расплавов используется квазнхимическая модель ассоциированных растворов, согласно которой в расплаве, помимо присутствующих в нем атомов чистых компонентов А и В, образуются ассоциаты состава АiВj, где i,j = 1,2,..., n. Время жизни такого ассоциата зависит от энергии связи, и в качестве некоторой усредненной оценки можно принять величину τ = 10в-11 с.
Рассматривая образовавшийся ассоциат как индивидуальный компонент, можно определить химические потенциалы компонентов, энтальпию смешения компонентов в растворе. Она складывается из двух слагаемых, первое из которых соответствует энтальпии смещения, связанной с протеканием процесса ассоциации, а второе слагаемое учитывает взаимодействие между частицами в растворе, причем ассоциаты рассматриваются как отдельные компоненты.
В большинстве вариантов модели ассоциированных растворов принимаются такие предположения о характере взаимодействия между частицами в растворе, которые позволяют удовлетворительно описать термодинамические свойства этого раствора как регулярного, пренебрегая его не идеальностью.
Обычно бывает достаточно учесть взаимодействия только между атомами А и В. Выражение для энтропии смешения в этом приближении совпадает с энтропией смешения идеального раствора. Однако если в системе при образовании сплава наблюдаются значительное изменение межатомных расстояний и сильная ассоциация, то необходимо учесть дополнительный неконфигурационный вклад в энтропию смешения.
Для описания термодинамических свойств раствора обычно достаточно учитывать только вклад первого слагаемого.
Константа равновесия квазихимической реакции образования ассоциата, коэффициенты активности компонентов в растворе, суммарная свободная энергия могут быть получены при пренебрежении неидеальным характером раствора.
Расплавы двойных систем по склонности к образованию ассоциатов и, следовательно, к стеклованию могут быть разделены на три группы.
В первую группу входят расплавы, в которых доля ассоциатов близка к 100 %. В таких системах имеет место преимущественно ионный тип связи, что позволяет объяснить столь полное протекание процесса ассоциации. Как следствие, в этих системах теплоты смещения отрицательны и велики по абсолютной величине.
Ко второй группе относятся системы, в которых образуются ассоциаты преимущественно с неметаллическим типом связи. Доля ассоциатов в подобных системах составляет от 50 до 90 %.
Третью группу составляют системы, в которых образуются ассоциаты с металлическим типом связи. Для них теплота смешения имеет гораздо меньшее значение, чем для систем, принадлежащих к первой или второй группе.
Сравнительно легко аморфизуются расплавы со значительными отрицательными отклонениями от идеальности, т. е. проявляющие тенденцию к образованию ассоциатов, а также расплавы с положительными отклонениями от идеальности, для которых характерна склонность к расслоению и микрогетерогенная структура расплава.
Существование одинаковой склонности к аморфизации для столь различных с физико-химической точки зрения систем флуктуационная модель аморфизации объясняет одинаковой заторможенностью процессов образования зародышей кристаллической фазы.
В обоих случаях расплав характеризуется значительной энергетической и концентрационной неоднородностью, что выражается в наличии областей, структура которых существенно отличается от структуры матричного расплава. В связи с этим предполагается, что образованию критического зародыша кристаллизации должна предшествовать стадия разрушения уже существующих в расплаве кластеров (ассоциатов) и, таким образом, процесс образования критического зародыша кристаллизации должен протекать в две стадии.
В условиях, когда области концентрационных и энергетических флуктуаций существенно отличаются от критических зародышей кристаллизации, время, необходимое для протекания процесса их зарождения, будет увеличиваться, что способствует аморфизации (стеклованию) при быстрой закалке расплава.
Высокоскоростное охлаждение расплавов обоих типов может приводить к формированию аморфных металлических фаз.
Процесс образования критических зародышей кристаллизации в подобных системах протекает в две стадии: образования критического зародыша и предшествующей стадии разрушения уже существующих в расплаве образований.
Для разрушения имеющихся в расплаве ассоциатов (отрицательные отклонения от идеальности) или крупномасштабных флуктуаций концентрации (системы с положительными отклонениями от идеальности) должна быть затрачена некоторая свободная энергия активации:
ΔG* = ΔH* - ΔS*.

Присутствие в расплаве ассоциатов AiBj будет существенно затруднять процессы образования зародышей из-за достаточно большой энтальпии активации разрушения химических связей в ассоциате. В первом приближении энтальпия активации разрушения связи пропорциональна энергии этой связи, поэтому в системах со значительными отрицательными отклонениями от идеальности основной вклад в величину ΔG* будет давать первое слагаемое (энтальпийный вклад).
Другая ситуация характерна для расплавов, склонных к расслоению. Энергия межатомных взаимодействий в этом случае сравнительно невелика по абсолютной величине, однако размеры образующихся областей микронеоднородиости значительно больше, Чем в первом случае. Поэтому в подобных расплавах основным вкладом в величину ΔG* будет энтропийный (второе слагаемое).
Флуктуационный механизм стеклования характеризуется следующими особенностями:
— существованием крупномасштабных флуктуаций энергии и связанных с ними флуктуаций концентрации, что косвенно подтверждается наличием резких максимумов (всплесков) на кривых температурной зависимости теплоемкости;
— двухстадийным механизмом образования зародышей кристаллической фазы и вследствие этого увеличением эффективной свободной активации образования критических зародышей;
— большим энтальпийным вкладом в ΔG* для систем с отрицательными отклонениями от идеальности и энтропийным — для систем с положительными отклонениями.
Возможен также вариант образования критического зародыша без предварительного разрушения ассоциатов, которые могут входить в его состав в качестве готовых блоков. В этом случае время образования зародыша, наоборот, должно существенно уменьшаться.
В металлических расплавах весьма велика роль вакансий, и в предположении о случайном распределении их можно найти свободную энергию образования дефектов, которая определяет зависимость теплоемкости от концентрации дефектов в расплаве, наличие характерного всплеска на кривых температурной зависимости теплоемкости.
Подход к вопросам стеклования, основывающийся на представлении о существенной роли дефектов различной природы, позволяет качественно описывать ряд характерных особенностей этого процесса.
На современном этапе плодотворными для прогнозирования заданных свойств аморфных сплавов и оптимизации процессов их получения могут оказаться общие физико-химические принципы создания таких сплавов и процессов.